Eine Anordnung von schwingenden elektrischen und magnetischen Dipolen (Dipoldichten) im Innern eines Gebietes kann als Modell eines Senders aufgefa???t werden. Beispiele daf???r sind isolierte Dipole und Stromverteilungen, d. h. Dipol- dichten auf Kurven, Fl???chen oder in r???umlichen Gebieten. Die von elektrischen und magnetischen Dipolen mit den Momenten i: l. (t) und j: 'ag. (t) erzeugten Felder (f*(x, t) und f>*(x, t) gen???gen au???erhalb des r???umlichen Gebietes, in dem sich ihre Quellen befinden, den homogenen ...
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Eine Anordnung von schwingenden elektrischen und magnetischen Dipolen (Dipoldichten) im Innern eines Gebietes kann als Modell eines Senders aufgefa???t werden. Beispiele daf???r sind isolierte Dipole und Stromverteilungen, d. h. Dipol- dichten auf Kurven, Fl???chen oder in r???umlichen Gebieten. Die von elektrischen und magnetischen Dipolen mit den Momenten i: l. (t) und j: 'ag. (t) erzeugten Felder (f*(x, t) und f>*(x, t) gen???gen au???erhalb des r???umlichen Gebietes, in dem sich ihre Quellen befinden, den homogenen Maxwellschen Gleichungen, die - in Gau???schen Einheiten geschrieben und f???r den Fall des Vakuums (E = 1, (J. = 1) spezialisiert - * 1 0 \l X - - - (f* = 0 c ot (c = Lichtgeschwindigkeit) (1. 1) 1 0 \l X (f* + - - f>* = 0 c ot lauten. Wir werden im folgenden stets voraussetzen, da??? die Feldst???rken und die * Dipolmomente mit der gleichen Frequenz v = schwingen; d. h. es soll 21t (f*(x, t) = (f(x) e-ic. >*t, f>*(x, t) = f>(x) e-ic. >*t (1. 2) 2 und (i = -1) (1. 3) i: 'ag. (t) = i' e-ic. >*t gelten. Setzt man (2) in (1) ein und schreibt noch w* ???l =-, (1. 4) C so ergeben sich die homogenen Maxwellschen Gleichungen in der zeitunabh???ngi- gen Form, in der wir sie dieser Arbeit zugrunde legen wollen: \l X f> + iw(f = 0 (1. 5) \l X (f -iwf> = O. Wir k???nnen dann den Zeitfaktor i. a.
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